Hem » Byxor och jeans

Typer av tuberkulindiagnostik. Sammanfattning: Kan energi vara negativt? Negativ energi beror på det faktum att

N.K. Gladysheva, IOSO RAO, skola nr 548, Moskva

Denna fråga har aldrig specifikt diskuterats i detalj i de så kallade stabila läroböckerna. Det ansågs vara för svårt för gymnasieelever. Samtidigt tror elever (och ofta lärare) "som standard" att energi bara kan vara en positiv kvantitet. Detta leder till missförstånd vid analys av energiomvandling i olika processer. Till exempel, hur kan vi förklara att när vatten kokas, går all energi som tillförs ämnet till avdunstning, medan den genomsnittliga kinetiska energin för partikelrörelse inte ändras, och partiklars interaktionsenergi blir lika med noll? Var försvinner energin från värmaren? Många sådana exempel kan ges. Men det är mer ändamålsenligt att inte tiga eftersom energin av interaktion mellan kroppar kan vara både positiv och negativ. Svårigheterna att förstå denna bestämmelse är långsökta. Trots allt förstår även grundskoleelever att omgivningstemperaturen kan vara både positiv och negativ! Dessutom uppfattar skolbarn ganska lätt förekomsten, tillsammans med Kelvin-skalan, av andra temperaturskalor (Celsius, Fahrenheit, Reaumur). Således är tanken att det numeriska värdet av en fysisk storhet beror på ett konventionellt valt ursprung för dess referens inte obegriplig för en gymnasieelev.

Välja referenspunkt för potentiell energi

Vi kommer att visa hur man förklarar för eleverna att när man studerar mekaniska fenomen är det i många fall bekvämt att välja referensnivån för potentiell energi så att den får ett negativt värde.

Analys av energiomvandling innebär en mer detaljerad bekantskap av eleverna med dess former. Varje lärobok rapporterar att en kropp med massa m, som rör sig relativt en vald referensram med viss hastighet v, har kinetisk energi Ekin = mv2/2 i denna ram. Om kroppen i någon referensram är orörlig, är dess kinetiska energi lika med noll. Därför kallas den kinetiska energin hos en kropp för rörelseenergi. Till skillnad från andra egenskaper hos rörelse, såsom hastighet v eller momentum p = mv, är kinetisk energi inte relaterad till rörelseriktningen. Det är en skalär mängd. Det är tillrådligt att bjuda in eleverna att självständigt visa att den kinetiska energin hos en kropp och ett system av kroppar inte kan vara en negativ storhet.

Naturen hos potentiell energi kan vara helt annorlunda. När det gäller en matematisk pendel (en materialpunkt med massa m upphängd på en viktlös outtöjbar tråd med längden l), är den förknippad med attraktionen av pendelns belastning av jorden. Det är denna gravitationsinteraktion som minskar lastens hastighet när den rör sig uppåt. I fallet med en tennisboll som träffar en vägg är potentiell energi associerad med bollens deformation. Vad energin för växelverkan mellan lasten och jorden och deformationsenergin har gemensamt är att sådan energi kan omvandlas till kinetisk energi och vice versa.

Men alla processer är inte reversibla. Till exempel, när en hammare träffar en bit bly verkar hammarens kinetiska energi försvinna spårlöst - hammaren studsar nästan inte tillbaka efter nedslaget. I detta fall omvandlas hammarens kinetiska energi till värme och dess efterföljande irreversibla avledning.

Låt oss ta en närmare titt på begreppet potentiell energi. Naturen hos potentiell energi är annorlunda, så det finns ingen enskild formel för att beräkna den. Av alla typer av interaktion möter vi oftast gravitationsinteraktionen mellan jorden och kroppar som ligger nära dess yta, så först och främst bör vi uppehålla oss vid diskussionen om egenskaperna hos gravitationsinteraktion.

Vad är formeln för att beräkna den potentiella energin för jordens interaktion med kroppar som ligger nära dess yta? Svaret föreslås av pendelns svängningar. Observera (fig. 1): punkterna B, där kinetisk energi omvandlas fullständigt till latent (potentiell) form, och punkt A,

där pendelns kinetiska energi är helt återställd, ligger på olika höjder över jordens yta. Huygens fick också reda på att höjden h för pendelns stigning till punkt B är proportionell mot kvadraten på dess hastighet v2max vid bottenpunkten A. Leibniz uppskattade mängden latent (potentiell) energi vid punkterna B med massan m av pendelns belastning och höjden h för dess stigning under svängningar. Noggranna mätningar av maxhastigheten vmax och höjden h visar att likheten alltid är uppfylld:

där g  10 N/kg = 10 m/s2. Om vi, i enlighet med lagen om energibevarande, antar att pendelns hela kinetiska energi omvandlas vid punkterna B till energin för gravitationssamverkan av dess last med jorden, måste energin för denna interaktion beräknas med hjälp av formeln:

Denna formel döljer en villkorad överenskommelse: positionen för de interagerande kropparna, där energin för deras interaktion En konventionellt anses vara lika med noll (nollnivå), väljs så att i denna position höjden h = 0. Men när man väljer noll nivå, fysiker styrs endast av önskan att förenkla lösningen på gränsuppgifterna. Om det av någon anledning är lämpligt att anta att den potentiella energin är lika med noll i en punkt på höjden h0  0, så tar formeln för potentiell energi formen:

Ep = mg(h – h0).

Betrakta en sten som faller från en klippa (Fig. 2). Det är nödvändigt att bestämma hur den kinetiska energin Ek för stenen och den potentiella energin En av dess interaktion med jorden förändras när den faller. Antag att vid kanten av klippan (punkt A) är stenens hastighet noll.

När en sten faller är dess friktion med luften liten, så vi kan anta att det inte sker någon förlust av energi och dess omvandling till värme. Följaktligen, enligt lagen om bevarande av energi, när en sten faller, förändras inte summan av kinetisk och potentiell energi i systemet av kroppar Jord + sten, d.v.s.

(Ek + Ep)|B = (Ek+E0)|A.

Låt oss notera följande.

1. Enligt villkoren för problemet vid punkt A är stenens hastighet noll, därför Ek| A = 0.

2. Det är bekvämt att välja nollnivån för potentiell energi för interaktion mellan stenen och jorden på ett sådant sätt att det förenklar lösningen av problemet till det yttersta. Eftersom endast en fast punkt anges - kanten på sten A - är det rimligt att ta den som ursprung och sätta Ep| A = 0. Då den totala energin (Ek + Ep)|A = 0. Följaktligen, i kraft av lagen om energibevarande, förblir summan av de kinetiska och potentiella energierna för stenen och jorden alls lika med noll punkter i banan:

(Ek + Ep)|B = 0.

Summan av två icke-nolltal är lika med noll endast om ett av dem är negativt och det andra är positivt. Vi har redan noterat att kinetisk energi inte kan vara negativ. Av likheten (Ek + Ep)|B = 0 följer därför att den potentiella energin för interaktion mellan en fallande sten och jorden är en negativ storhet. Detta beror på valet av den potentiella nollenerginivån. Vi tog bergkanten som nollreferenspunkt för stenens koordinat h. Alla punkter genom vilka stenen flyger ligger under kanten av klippan, och värdena på h-koordinaterna för dessa punkter ligger under noll, dvs. de är negativa. Följaktligen, enligt formeln En = mgh, måste energin En för interaktionen av en fallande sten med jorden också vara negativ.

Av ekvationen för lagen om energibevarande Ek + En = 0 följer att på valfri höjd h ner från bergkanten är stenens kinetiska energi lika med dess potentiella energi tagen med motsatt tecken:

Ek = –En = –mgh

(Man bör komma ihåg att h är ett negativt värde). Grafer över beroendet av potentiell energi Ep och kinetisk energi Ek på koordinat h visas i fig. 3.

Det är också användbart att omedelbart undersöka fallet när en sten kastas uppåt vid punkt A med en viss vertikal hastighet v0. I det första ögonblicket är stenens kinetiska energi Ek = mv02/2, och den potentiella energin är enligt konvention noll. Vid en godtycklig punkt i banan är den totala energin lika med summan av de kinetiska och potentiella energierna mv2/2 + mgh. Lagen om energibevarande är skriven som:

mv02/2 = mv2/2 + mgh.

Här kan h ha både positiva och negativa värden, vilket motsvarar att stenen rör sig uppåt från kastpunkten eller faller under punkt A. För vissa värden av h är alltså den potentiella energin positiv, och för andra är den negativ. Detta exempel ska visa eleven konventionen att tilldela potentiell energi ett visst tecken.

Efter att ha bekantat eleverna med ovanstående material är det lämpligt att diskutera följande frågor med dem:

1. Under vilka förutsättningar är en kropps kinetiska energi lika med noll? kroppens potentiella energi?

2. Förklara om grafen i Fig. 1 motsvarar lagen om energibevarande i systemet av kroppar Jord + sten. 3.

3. Hur förändras den kinetiska energin hos en kastad boll? När minskar det? ökar det?

4. Varför, när en sten faller, visar sig dess potentiella energi vara negativ, men när en pojke rullar nerför en kulle anses den vara positiv?

Potentiell energi hos en kropp i ett gravitationsfält

Nästa steg innebär att introducera eleverna till den potentiella energin hos en kropp i ett gravitationsfält. Energin för interaktion av en kropp med jordens gravitationsfält beskrivs med formeln En = mgh endast om jordens gravitationsfält kan anses vara enhetligt, oberoende av koordinater. Gravitationsfältet bestäms av lagen om universell gravitation:

där R är radievektorn som dras från jordens masscentrum (tagen som utgångspunkt) till en given punkt (kom ihåg att i tyngdlagen anses kroppar vara punktlika och orörliga). I analogi med elektrostatik kan denna formel skrivas som:

och kalla det vektorn för gravitationsfältets intensitet vid en given punkt. Det är tydligt att detta fält förändras med avståndet från kroppen som skapar fältet. När kan ett gravitationsfält anses vara homogent med tillräcklig noggrannhet? Uppenbarligen är detta möjligt i en region av rymden vars dimensioner h är mycket mindre än avståndet till mitten av fältet R. Med andra ord, om du funderar på att en sten faller från översta våningen i ett hus, kan du lugnt ignorera skillnaden i gravitationsfältets värde på över- och undervåningen. Men när man studerar planeternas rörelse runt solen kan man inte anta att planeten rör sig i ett enhetligt fält, och man bör använda den allmänna gravitationslagen.

Du kan härleda en generell formel för den potentiella energin av gravitationsinteraktion mellan kroppar (men be inte eleverna att återge denna slutsats, även om de naturligtvis borde känna till den slutliga formeln). Låt oss till exempel betrakta två stationära punktkroppar med massorna m1 och m2, belägna på ett avstånd R0 från varandra (fig. 4). Låt oss beteckna energin för gravitationell interaktion mellan dessa kroppar med En0. Låt oss vidare anta att kropparna har flyttat sig något närmare avståndet R1. Energin för interaktion mellan dessa kroppar blev En1. Enligt lagen om energibevarande:

Ep = Ep1 – Ep0 = Fthrust. medel s,

där Fthrust cр – värdet av den genomsnittliga gravitationskraften i sektionen s = R1 – R0 av kroppen som rör sig i kraftens riktning. Enligt lagen om universell gravitation är kraftens storlek:

Om avstånden R1 och R0 skiljer sig lite från varandra, kan avståndet Rav2 ersättas med produkten R1R0. Sedan:

I denna likhet motsvarar En1 motsvarar. Således:

Vi har erhållit en formel som indikerar två egenskaper hos den potentiella energin för gravitationsinteraktion (det kallas också gravitationsenergi):

1. Formeln i sig innehåller redan valet av nollnivån för potentiell gravitationsenergi, nämligen: energin för kroppars gravitationsinteraktion blir noll när avståndet mellan kropparna i fråga är oändligt stort. Observera att detta val av nollvärde för energin för gravitationsinteraktion mellan kroppar har en tydlig fysisk tolkning: när kropparna rör sig oändligt långt från varandra upphör de praktiskt taget att interagera gravitationsmässigt.

2. Eftersom varje verkligt avstånd, till exempel mellan jorden och en raket, naturligtvis, är energin för gravitationsinteraktion med ett sådant val av referenspunkt alltid negativ.

I fig. Figur 5 visar en graf över beroendet av energin för gravitationsinteraktionen mellan raketen och jorden på avståndet mellan jordens centrum och raketen. Den återspeglar båda egenskaperna hos gravitationsenergin som vi pratade om: den visar att denna energi är negativ och ökar mot noll när avståndet mellan jorden och raketen ökar.

Kommunikationsenergi

Den kunskap som eleverna förvärvar om att energi kan vara både positiva och negativa storheter bör få sin tillämpning i studiet av bindningsenergin hos partiklar av ett ämne i dess olika aggregationstillstånd. Eleverna kan till exempel erbjudas följande kvalitativa resonemang.

Vi har redan sett att partiklar av materia alltid rör sig kaotiskt. Det var genom att förse partiklar med förmågan att röra sig på detta sätt som vi kunde förklara ett antal naturfenomen. Men varför sprids inte bord och pennor, husväggar och vi själva i separata partiklar?

Vi måste anta att partiklar av materia interagerar och attraheras av varandra. Endast en tillräckligt stark ömsesidig attraktion av partiklar kan hålla dem nära varandra i vätskor och fasta ämnen och hindra dem från att snabbt spridas i olika riktningar. Men varför håller sig då inte partiklarna i gaser nära varandra, varför flyger de isär? Uppenbarligen är sammankopplingen av partiklar i gaser inte tillräcklig för att hålla kvar dem.

Inom mekanik, för att utvärdera kroppars interaktion (koppling), använde vi en sådan fysisk storhet som den potentiella energin för interaktion. I den kinetiska teorin om materia kännetecknas sambandet mellan partiklar av materia av energin av deras interaktion Ec (denna energi är inte alltid potentiell). Det faktum att partiklar i vätskor och fasta ämnen håller varandra, men inte i gaser, tyder på att partiklarnas bindningsenergi med varandra i dessa medier är olika.

Gas. I en gas är avståndet mellan partiklarna stort och deras koppling är svag. Partiklarna kolliderar då och då med varandra och med kärlets väggar. Kollisionerna är elastiska till sin natur, d.v.s. total energi och total fart bevaras. I intervallen mellan kollisioner rör sig partiklar fritt, d.v.s. interagera inte. Det är rimligt att anta att växelverkan (bindnings)energin för partiklar i en gas är ungefär noll.

Flytande. I en vätska förs partiklar närmare varandra och berör delvis. Deras ömsesidiga attraktion är stark och kännetecknas av bindningsenergin Ecw (vatten). För att riva av en molekyl från huvuddelen av vätskan är det nödvändigt att utföra arbete A > 0. Som ett resultat kommer molekylen att bli fri, som i en gas, d.v.s. dess bindningsenergi kan anses vara lika med noll. Enligt lagen om energibevarande, Ecw (vatten) + A = 0, från vilket Ecw (vatten) = –A< 0.

För att bestämma det numeriska värdet av energin Eb(vatten) för partiklar i vatten, låt oss gå över till experiment. Redan vardagliga observationer tyder på: för att avdunsta vatten som kokar i en vattenkokare måste du bränna en viss mängd ved eller gas. Det krävs med andra ord arbete. Med hjälp av en termometer kan du se till att temperaturen på kokande vatten och temperaturen på ångan ovanför är densamma. Följaktligen är medelenergin för partikelrörelse i kokande vatten och i ånga densamma. Den termiska energin som överförs till kokande vatten från bränslet omvandlas till interaktionsenergin för partiklar av avdunstande vatten. Det betyder att energin Eb för partiklar i kokande vatten är mindre än i vattenånga. Men i ett par Ec(par) = 0 är därför energin för interaktion mellan partiklar i en vätska mindre än noll, dvs. negativ.

Mätningar med kalorimetrar visar att för att förånga 1 kg kokande vatten vid normalt atmosfärstryck måste cirka 2,3  106 J energi överföras till det. En del av denna energi (cirka 0,2  106 J) förbrukas så att den resulterande vattenångan kan tränga undan luftpartiklar från ett tunt lager ovanför vätskans yta. Resten av energin (2,1  106 J) går till att öka vattenpartiklarnas bindningsenergi under deras övergång från vätska till ånga (fig. 6). Beräkningar visar att 1 kg vatten innehåller 3,2  1025 partiklar. Genom att dividera energin 2,1  106 J med 3,2  1025 får vi: bindningsenergin Eb för varje vattenpartikel med andra partiklar under dess övergång från vätska till ånga ökar med 6,6  10–20 J.

Fast. För att smälta och förvandla is till vatten måste du utföra arbete eller överföra en viss mängd värme till isen. Bindningsenergi för vattenmolekyler i den fasta fasen Eb< 0, причем эта энергия по модулю больше, чем энергия связи молекул воды в жидкой fas. När is smälter förblir dess temperatur 0 °C; Vattnet som bildas vid smältning har samma temperatur. Därför, för att överföra ett ämne från ett fast till ett flytande tillstånd, är det nödvändigt att öka interaktionsenergin för dess partiklar. För att smälta 1 kg is som redan har börjat smälta behöver du förbruka 3,3  105 J energi (fig. 7). Nästan all denna energi används för att öka bindningsenergin hos partiklar under deras övergång från is till vatten. Dela energi

3,3  105 J per antal 3,2  1025 partiklar som finns i 1 kg is, finner vi att interaktionsenergin Eb för ispartiklar är 10–20 J mindre än i vatten.

Så, interaktionsenergin för ångpartiklar är noll. I vatten är bindningsenergin för var och en av dess partiklar med andra partiklar cirka 6,6  10–20 J mindre än i ånga, d.v.s. Eb(vatten) = –6,6  10–20 J. I is är bindningsenergin för varje partikel med alla andra ispartiklar 1,0  10–20 J mindre än i vatten (och följaktligen 6,6  10– 20 J + 1,0  10–20 J = 7,6  10–20 J mindre än i vattenånga). Det betyder att i is Ec(ice) = –7,6  10–20 J.

Att beakta egenskaperna hos interaktionsenergin för partiklar av ett ämne i olika aggregationstillstånd är viktigt för att förstå omvandlingen av energi under övergångar av ett ämne från ett aggregationstillstånd till ett annat.

Låt oss framför allt ge exempel på frågor som eleverna nu kan besvara utan större svårighet.

1. Vatten kokar vid konstant temperatur och absorberar energi från en gasbrännares låga. Vad händer när detta händer?

A) Vattenmolekylernas rörelseenergi ökar;

B) interaktionsenergin för vattenmolekyler ökar;

C) rörelseenergin för vattenmolekyler minskar;

D) interaktionsenergin för vattenmolekyler minskar.

(Svar: B.)

2.När man smälter is:

A) den kinetiska energin hos en isbit ökar;

B) den inre energin hos is ökar;

C) den potentiella energin för en isbit minskar;

D) isens inre energi minskar.

(Svar: B.)

Fram till nu har vi betraktat energin av interaktion mellan kroppar som attraherar varandra. När man studerar elektrostatik är det användbart att diskutera med eleverna frågan om partiklars interaktionsenergi är positiv eller negativ när de stöter bort varandra. När partiklar stöter bort varandra, finns det inget behov av att ge energi till dem för att kunna röra sig långt bort från varandra. Interaktionsenergin omvandlas till rörelseenergin för flygande partiklar och minskar till noll när avståndet mellan partiklarna ökar. I detta fall är interaktionsenergin ett positivt värde. De identifierade egenskaperna hos interaktionsenergi kan konsolideras när man diskuterar följande frågor:

1. Är energin för interaktion mellan två motsatt laddade bollar positiv eller negativ? Motivera ditt svar.

2. Är interaktionsenergin mellan två lika laddade bollar positiv eller negativ? Motivera ditt svar.

3. Två magneter närmar sig varandra med lika poler. Ökar eller minskar energin i deras interaktion?

Kommunikationsenergi i mikrokosmos

Enligt kvantmekanikens begrepp består en atom av en kärna omgiven av elektroner. I referensramen associerad med kärnan är atomens totala energi summan av energin av elektronrörelse runt kärnan, energin från Coulomb-interaktionen av elektroner med en positivt laddad kärna och energin av Coulomb-interaktionen av elektroner med varandra. Låt oss överväga den enklaste av atomerna - väteatomen.

Man tror att den totala energin för en elektron är lika med summan av den kinetiska energin och den potentiella energin för Coulombs interaktion med kärnan. Enligt Bohrs modell kan den totala energin för en elektron i en väteatom bara anta en viss uppsättning värden:

där E0 uttrycks i termer av världskonstanter och elektronens massa. Det är bekvämare att mäta de numeriska värdena för E(n) inte i joule, utan i elektronvolt. De första tillåtna värdena är:

E(1) = –13,6 eV (markens energi, elektronens mest stabila tillstånd);

E(2) = –3,4 eV;

E(3) = –1,52 eV.

Det är bekvämt att markera hela serien av tillåtna värden för den totala energin för en väteatom med streck på den vertikala energiaxeln (fig. 8). Formler för att beräkna möjliga värden på elektronenergi för atomer av andra kemiska grundämnen är komplexa, eftersom Atomer har många elektroner som interagerar inte bara med kärnan, utan också med varandra.

Atomer kombineras för att bilda molekyler. I molekyler är bilden av elektroners och atomkärnors rörelse och interaktion mycket mer komplex än i atomer. Följaktligen förändras uppsättningen av möjliga värden för intern energi och blir mer komplex. De möjliga värdena för den inre energin hos alla atomer och molekyler har vissa egenskaper.

Vi har redan klargjort den första egenskapen: energin hos en atom är kvantiserad, dvs. kan bara ta en diskret uppsättning värden. Atomerna i varje ämne har sina egna energivärden.

Den andra egenskapen är att alla möjliga värden E(n) av den totala energin hos elektroner i atomer och molekyler är negativa. Denna funktion är förknippad med valet av nollnivån av interaktionsenergi mellan elektronerna i en atom och dess kärna. Det är allmänt accepterat att interaktionsenergin för en elektron med en kärna är noll när elektronen avlägsnas på ett stort avstånd och Coulomb-attraktionen av elektronen till kärnan är försumbar. Men för att helt slita bort en elektron från kärnan måste du lägga ner lite arbete och överföra den till kärnan + elektronsystemet. Med andra ord, för att energin för växelverkan mellan en elektron och en kärna ska bli noll måste den ökas. Och detta betyder att den initiala energin för interaktion mellan elektronen och kärnan är mindre än noll, dvs. negativ.

Den tredje egenskapen är att de som är gjorda i fig. 8, markeringar av möjliga värden för en atoms inre energi avslutas vid E = 0. Detta betyder inte att energin hos elektron + kärnsystem i princip inte kan vara positiv. Men när det når noll, upphör systemet att vara en atom. Faktum är att vid värdet E = 0, avlägsnas elektronen från kärnan, och istället för en väteatom finns det en elektron och en kärna som inte är anslutna till varandra.

Om den lösgjorda elektronen fortsätter att röra sig med kinetisk energi Ek, då kan den totala energin i systemet med inte längre interagerande partiklar jon + elektron anta alla positiva värden E = 0 + Ek.

Frågor för diskussion

1. Vilka komponenter utgör en atoms inre energi?

2. Varför betraktade vi energin hos en atom enbart genom att använda exemplet med väteatomen?

3. Vilka slutsatser om egenskaperna hos en atoms inre energi följer av dess kvantmekaniska modell?

4. Varför anser vi att en atoms eller molekyls inre energi är negativ?

5. Kan energin för en jon + elektrongrupp vara positiv?

Förtrogenhet med en atoms inre energi kommer inte bara att konsolidera kunskapen om möjligheten av negativa värden på potentiell energi, utan också förklara ett antal fenomen, till exempel fenomenet med den fotoelektriska effekten eller emission av ljus från atomer. Slutligen kommer kunskaperna att ge eleverna möjlighet att diskutera en mycket intressant fråga om samspelet mellan nukleoner i kärnan.

Det har konstaterats att atomkärnan består av nukleoner (protoner och neutroner). En proton är en partikel med en massa som är 2000 gånger större än en elektrons massa, som bär en positiv elektrisk laddning (+1). Som är känt från elektrodynamiken stöter laddningar av samma tecken bort varandra. Därför trycker elektromagnetisk interaktion isär protoner. Varför faller inte kärnan sönder i sina beståndsdelar? Redan 1919, när han bombarderade kärnor med α-partiklar, upptäckte E. Rutherford att för att slå ut en proton ur kärnan måste α-partikeln ha en energi på cirka 7 MeV. Detta är flera hundra tusen gånger mer energi än vad som krävs för att ta bort en elektron från en atom!

Som ett resultat av många experiment fastställdes att partiklar inuti kärnan är sammankopplade genom en fundamentalt ny typ av interaktion. Dess intensitet är hundratals gånger större än intensiteten av den elektromagnetiska interaktionen, varför den kallades den starka interaktionen. Denna interaktion har en viktig egenskap: den har en kort räckvidd och "slår på" endast när avståndet mellan nukleonerna inte överstiger 10–15 m. Detta förklarar den lilla storleken på alla atomkärnor (inte mer än 10–14 m).

Proton-neutronmodellen av kärnan gör att man kan beräkna bindningsenergin för nukleoner i kärnan. Låt oss komma ihåg att den enligt mätningar är ungefär lika med –7 MeV. Låt oss föreställa oss att 4 protoner och 4 neutroner kombineras för att bilda en berylliumkärna. Massan av varje neutron är mn = 939,57 MeV, och massan för varje proton är mp = 938,28 MeV (här använder vi det enhetssystem som accepteras inom kärnfysiken, där massan inte mäts i kilogram, utan i ekvivalenta energienheter, omräknat med Einsteins relation E0 = mc2). Följaktligen är den totala viloenergin för 4 protoner och 4 neutroner innan de kombineras till en kärna 7511,4 MeV. Resten av Be-kärnan är 7454,7 MeV. Det kan representeras som summan av viloenergin för själva nukleonerna (7511,4 MeV) och nukleonernas bindningsenergi med varandra Eb. Det är därför:

7454,7 MeV = 7511,4 MeV + Ev.

Härifrån får vi:

Ep = 7454,7 MeV –7511,4 MeV = –56,7 MeV.

Denna energi är fördelad över alla 8 nukleoner i berylliumkärnan. Följaktligen står var och en av dem för ungefär –7 MeV, enligt experimenten. Vi fann återigen att bindningsenergin för ömsesidigt attraherade partiklar är en negativ kvantitet.

V.Yu. Mishin

Tuberkulindiagnostik- ett diagnostiskt test för att fastställa förekomsten av specifik sensibilisering av människokroppen för MBT, orsakad antingen av infektion eller artificiellt - vaccination med BCG-vaccinstammen.

Gammalt Koch tuberkulin(Alt Tuberculin Koch - ATK) är ett vatten-glycerolextrakt från en tuberkuloskultur av humant och bovint MBT, odlat i kött-peptonbuljong med tillsats av en 4% glycerollösning.

Tuberkulin som erhålls på detta sätt innehåller dock proteinderivat av kött och pepton som ingår i mediet, vilket leder till ospecifika reaktioner som komplicerar diagnosen. Därför har ATK funnit begränsad användning de senaste åren. Finns i 1 ml ampuller innehållande 100 000 TE.

Mer specifik och fri från ballastämnen är renat proteinderivat(Renat proteinderivat - PPD), erhållen av de amerikanska forskarna F. Seibert och S. Glenn (F. Seibert, S. Glenn) 1934. Denna beredning representerar filtratet av en värmedödad substans renad genom ultrafiltrering, utfälld med triklorättiksyra, tvättad med alkohol och eter och torkade i vakuum från ett fruset tillstånd, kulturer av Mycobacterium tuberculosis av humana och bovina typer.

I vårt land, inrikes torrt renat tuberkulin producerades 1939 under ledning av MA Linnikova vid Leningrad Research Institute of Vaccines and Serums, varför detta tuberkulin kallas PPD-L.

PPD-L finns i två former:

  • renat tuberkulin i standardutspädning- klar att använda färglös transparent vätska i ampuller på 3 ml med en aktivitet på 2 TE i 0,1 ml. Det är en lösning av tuberkulin i en 0,85% natriumkloridlösning med tillsats av Tween-80, som är ett rengöringsmedel och säkerställer stabiliteten av läkemedlets biologiska aktivitet, och 0,01% kinosol som konserveringsmedel. Standardlösningar av tuberkulin framställs också, innehållande 5 TE, YUTE, 100 TE i 0,1 ml lösning;
  • torrt renat tuberkulin i form av ett vitt pulver i ampuller på 50 000 TE i en förpackning med en lösningsmedel - karboniserad koksaltlösning.

Aktivitet några tuberkulin uttryckt i tuberkulinenheter (DE DÄR). Den nationella standarden för tuberkulin PPD-L godkändes 1963; 1 TU inhemsk tuberkulin innehåller 0,00006 mg torrt preparat. Det är tuberkulinenheten som ligger till grund för att reglera styrkan på tuberkulintestet.

När det gäller dess biokemiska sammansättning är tuberkulin en komplex förening, inklusive proteiner (tuberkuloproteiner), polysackarider, lipidfraktioner och nukleinsyra. Den aktiva beståndsdelen av tuberkulin är tuberkuloproteiner.

Ur immunologisk synvinkel är tuberkulin en hapten (ofullständig antigen), det vill säga det orsakar inte produktionen av specifika antikroppar, men i en infekterad organism initierar det ett antigen-antikroppssvar, liknande reaktionen på en levande eller dödad MBT kultur.

Det har nu fastställts att kroppens reaktioner på tuberkulin är en klassisk manifestation av det immunologiska fenomenet HRT, som utvecklas som ett resultat av interaktionen av ett antigen
(tuberkulin) med effektorlymfocyter som har specifika receptorer på sin yta.

I det här fallet dör vissa lymfocyter och frigör proteolytiska enzymer som orsakar en skadlig effekt på vävnaden. En inflammatorisk reaktion uppstår inte bara på injektionsstället utan också runt tuberkuloshärdar. När sensibiliserade celler förstörs frigörs aktiva ämnen med pyrogena egenskaper.

Som svar på införandet av tuberkulin i kroppen utvecklas de smittade och patienter med tuberkulos injektion, allmänt och fokala reaktioner. Kroppens svar på tuberkulin beror på dosen och administreringsstället. Således inträffar en lokal (prick)reaktion med kutan (Pirquet-test), intradermal (Mantoux-test) administrering av läkemedlet, och uppkomsten av en lokal, allmän och fokal reaktion inträffar med subkutan administrering (Koch-test).

Punkteringsreaktion kännetecknas av uppkomsten av papler (infiltrat) och hyperemi på platsen för tuberkulininjektion. Med hypererga reaktioner är bildandet av vesikler, bullae, lymfangit och nekros möjlig. Genom att mäta infiltratets diameter kan du noggrant bedöma reaktionen och återspegla kroppens känslighet för mängden tuberkulin som används.

Patomorfologi av tuberkulinreaktion i det inledande skedet (första 24 timmarna) manifesteras det av ödem och exsudation, i senare perioder (72 timmar) - en mononukleär reaktion. Vid hypererga reaktioner med uttalad nekros finns specifika element med epiteloid- och jätteceller på injektionsstället.

Allmän reaktion hos den infekterade organismen till administrering av tuberkulin manifesteras av en försämring av allmäntillståndet, huvudvärk, artralgi, ökad kroppstemperatur, förändringar i hemogram, biokemiska, immunologiska parametrar.

Fokal reaktion kännetecknas av ökad perifokal inflammation runt tuberkulosfokus. I lungprocessen manifesteras fokalreaktionen av ökad hosta, bröstsmärta, ökad mängd sputum, hemoptys och radiografiskt - en ökning av inflammatoriska förändringar i området för den specifika lesionen; med njurtuberkulos - utseendet av leukocyter och MBT i urinen; i fistulösa former av perifer lymfadenit - ökad suppuration, etc.

Känslighet hos människokroppen för tuberkulin kan vara annorlunda: negativ ( anergi), när kroppen inte svarar på införandet av tuberkulin; svag ( hypoergi), måttlig ( normergi) och uttalas ( hyperergi).

Intensiteten av reaktioner på tuberkulin beror på infektionens svårighetsgrad och virulens (förekomst av kontakt med en patient med tuberkulos, infektion med mycket virulenta MBT-stammar från en döende patient etc.), kroppens motstånd, dos, metod och frekvens av administrering.

Om tuberkulin används i stora doser och med korta intervaller ökar kroppens känslighet för det (boostereffekt).

Frånvaron av kroppens svar på tuberkulin (anergi) är uppdelad i primär - hos individer som inte är infekterade med tuberkulos, och sekundära - ett tillstånd som åtföljs av förlust av tuberkulinkänslighet hos individer infekterade och sjuka av tuberkulos.

Sekundär anergi utvecklas med lymfogranulomatos, sarkoidos, många akuta infektionssjukdomar (mässling, röda hund, scharlakansfeber, kikhosta, etc.), vitaminbrist, kakexi, progressiv tuberkulos, feber, behandling med hormoner, cytostatika och graviditet.

Tvärtom, under tillstånd av exogen superinfektion, i närvaro av helminthic angrepp, kroniska infektionshärdar, multipel karies, förkalkning i lungorna och intratorakala lymfkörtlar och hypertyreos, förbättras tuberkulintesterna.

Tuberkulindiagnostik är uppdelad i massa och individ. Under masstuberkulindiagnostik innebära att undersöka friska grupper av barn och ungdomar med hjälp av ett intradermalt Mantoux-test med 2 TE PPD-L. Under enskild- utföra differentialdiagnos av tuberkulos och ospecifika sjukdomar, bestämma arten av tuberkulinkänslighet, bestämma aktiviteten av specifika förändringar.

Målen för masstuberkulindiagnostikär:

  1. identifiering av personer som nyligen infekterats med MTB ("turn" av tuberkulintest);
  2. identifiering av individer med hyperergiska och ökande reaktioner på tuberkulin;
  3. urval av kontingenter för anti-tuberkulosvaccination med BCG-vaccinet av barn från 2 månader och äldre som inte fått vaccination på mödravårdssjukhuset, och för revaccination med BCG;
  4. tidig diagnos av tuberkulos hos barn och ungdomar;
  5. bestämning av epidemiologiska indikatorer för tuberkulos (infektion av befolkningen med MTB, årlig risk för infektion med MTB).

För masstuberkulindiagnostik används endast ett intradermalt Mantoux-tuberkulintest med 2 TE PPD-L.

Mantoux testteknik. För att utföra Mantoux-testet används engångssprutor med ett gram tuberkulin. 0,2 ml tuberkulin dras in i sprutan från ampullen, sedan släpps lösningen till 0,1 ml-märket.

Den inre ytan av den mellersta tredjedelen av underarmen behandlas med 70° alkohol och torkas med steril bomullsull. Nålen förs in med snittet uppåt i de övre lagren av den sträckta huden (intradermalt) parallellt med dess yta. Efter att ha fört in nålhålet i huden injiceras 0,1 ml lösning (2 TE PPD-L) från en spruta, dvs 1 dos. Med rätt teknik bildas en papel i form av ett "citronskal" i huden, som mäter minst 7-9 mm i diameter och är vitaktig i färgen.

Mantoux test inspelningsteknik. Mantoux-testet bedöms efter 72 timmar genom att mäta (mm) diametern på infiltratet tvärs underarmens axel.

När man utför Mantoux-testet beaktas reaktionen:

  • negativ - fullständig frånvaro av infiltrat och hyperemi eller närvaron av endast ett injektionsmärke (infiltrat med en diameter på 0-1 mm);
  • tveksamt - närvaron av ett infiltrat på 2-4 mm eller endast hyperemi av vilken storlek som helst;
  • positiv - närvaron av infiltrat med en diameter på 5 mm eller mer;
  • hyperergic - närvaron av ett infiltrat med en diameter på 17 mm eller mer hos barn och ungdomar, hos vuxna - 21 mm eller mer. I närvaro av vesikler, nekros, lymfangit, oavsett storleken på infiltratet, anses reaktionen vara hypererg.

Mantoux-testet med 2 TE PPD-L ges till barn och ungdomar årligen, med start vid 12 månader, oavsett tidigare resultat. Provet administreras av en specialutbildad sjuksköterska. Alla provsvar antecknas i journalen.

Med systematisk tuberkulindiagnostik kan läkaren analysera dynamiken i tuberkulintesterna och identifiera ögonblicket för MBT-infektion - övergången av ett tidigare negativt test till ett positivt (ej förknippat med BCG-vaccination), den s.k. ”tur” av tuberkulintest; en ökning av tuberkulinkänsligheten och utvecklingen av hyperergi mot tuberkulin.

Alla barn och ungdomar från ovan listade riskgrupper, som identifieras av resultaten av masstuberkulindiagnostik, är registrerade hos en phtisiatriker i 1-2 år. De genomgår en undersökning, inklusive en röntgen av andningsorganen (longitudinella tomogram om så anges), allmänna kliniska tester av blod och urin och deras omgivning undersöks för att tidigt diagnostisera sjukdomen och hitta källan till deras infektion. För att förhindra utvecklingen av sjukdomen ges infekterade barn och ungdomar profylaktisk (förebyggande) behandling.

I åldrarna 7 och 14 år revaccineras barn som har ett negativt Mantoux-testresultat med 2 TU PPD-L och inga kontraindikationer mot vaccinet nödvändigtvis med BCG-vaccinet för att skapa artificiell aktiv anti-tuberkulosimmunitet hos dem.

Mål för masstuberkulindiagnostik:

  • differentialdiagnos av post-vaccination och infektiös allergi mot tuberkulin;
  • differentiell diagnos av tuberkulos och andra sjukdomar;
  • bestämning av tröskeln för individuell känslighet för tuberkulin;
  • bestämning av aktiviteten hos tuberkulosprocessen;
  • bedömning av effektiviteten av behandling mot tuberkulos.

För individuell tuberkulindiagnostik används förutom Mantouxtestet med 2 TU PPD-L Mantouxtestet med olika doser av tuberkulin, Kochtestet etc.

Immunitet efter vaccination (allergi efter vaccination). I samband med obligatorisk massvaccinförebyggande av tuberkulos har många barn och ungdomar anti-tuberkulosimmunitet på grund av införandet av vaccinet och svarar också positivt på
tuberkulin (allergi efter vaccination).

När man avgör exakt vad som är associerat med positiv tuberkulinkänslighet, bör man ta hänsyn till själva testets karaktär, den tidsperiod som har gått sedan administreringen av BCG-vaccinet, antalet och storleken på BCG-ärr och förekomsten av kontakt med en patient med tuberkulos.

För tuberkulinkänslighet efter vaccination kännetecknas av en gradvis minskning av infiltratets storlek varje år och övergången 2-3-4 år efter vaccination till tvivelaktiga och negativa resultat. Papuln är ofta platt, dåligt definierad, i genomsnitt 7-10 mm i diameter, och lämnar inte efter sig långvarig pigmentering.

När smittad med MBT ihållande konservering eller till och med ökad känslighet för tuberkulin observeras. Papulen är lång, ljus, tydligt definierad, pigmentfläcken kvarstår under lång tid. Infiltratets medeldiameter är 12 mm; närvaron av en hyperergisk reaktion indikerar MBT-infektion.

Koch test används när man utför individuell tuberkulindiagnostik, oftast i syfte att differentiera tuberkulos med andra sjukdomar och bestämma dess aktivitet. Tuberkulin under Koch-testet administreras subkutant, oftast med början på 20 TU. Om resultatet är negativt, öka dosen till 50 TE och sedan till 100 TE. Om det inte finns någon reaktion på subkutan injektion av 100 TE, tas diagnosen tuberkulos bort.

När man utför Koch-testet är den lokala (i området för tuberkulininjektion), fokal (i området för den specifika lesionen) och generell reaktion av kroppen, såväl som blodförändringar (hemotuberkulin- och proteinotuberkulin-tester) beaktats. Preliminära blod- och plasmaparametrar bestäms före administrering av tuberkulin och 48 timmar efter det.

  • Den allmänna reaktionen kännetecknas av en ökning av kroppstemperaturen med 0,5 ° C, symtom på förgiftning;
  • fokal - exacerbation av tuberkulösa förändringar;
  • lokal - bildandet av ett infiltrat på platsen för tuberkulininjektion med en diameter på 10-20 mm.

Hemotuberkulintest anses positivt om det finns en ökning av ESR med 6 mm per timme eller mer, en ökning av antalet leukocyter med 1000 eller mer, en förskjutning av leukocytformeln till vänster, en minskning av lymfocyter med 10 % eller mer.

Protein tuberkulin test bedöms som positiv om det finns en minskning av albumin och en ökning av a- och y-globuliner med 10 % av initialdata. Koch-testet kombineras också med immunologiska tester av blasttransformation, makrofagmigration, etc.

Koch-testet anses vara positivt om tre eller flera indikatorer ändras. Man bör komma ihåg att fokalreaktionen är av största vikt vid utvärderingen av detta test.

5. Stater med negativ energi. Positiv elektron

Dirac-teorins ekvationer uppvisar speciella egenskaper som tillåter lösningar som motsvarar tillstånden för en partikel vars energi kan vara negativ. En elektron i ett av dessa tillstånd måste ha några ganska konstiga egenskaper. För att öka hans hastighet måste energi tas ifrån honom. Och tvärtom, för att stoppa honom måste du ge honom lite energi. I ett experiment har en elektron aldrig betett sig så konstigt. Därför var det helt legitimt att tro att tillstånd med negativ energi, vars existens tillåts av Diracs teori, faktiskt inte realiseras i naturen. Man kan säga att i den meningen ger teorin för mycket, åtminstone vid första anblicken.

Det faktum att Diracs ekvationer tillåter möjligheten av existensen av tillstånd med negativ energi är utan tvekan ett resultat av deras relativistiska natur. Faktum är att även i elektronens relativistiska dynamik, utvecklad av Einstein inom ramen för den speciella relativitetsteorin, avslöjas möjligheten för rörelse med negativ energi. Men på den tiden var svårigheten i Einsteins dynamik inte särskilt allvarlig, eftersom den, liksom alla tidigare teorier, antog att alla fysiska processer var kontinuerliga. Och eftersom elektronens egen massa är finit, har den alltid finit intern energi i enlighet med den relativistiska principen om ekvivalens mellan massa och energi. Eftersom denna inre energi inte kan försvinna kan vi inte kontinuerligt gå från ett tillstånd med positiv till ett tillstånd med negativ energi. Således utesluter antagandet om kontinuitet i fysiska processer helt denna typ av övergång.

Därför räcker det att anta att alla elektroner vid det första ögonblicket är i tillstånd med positiv energi för att se att tillståndet alltid förblir detsamma. Svårigheten blir mycket allvarligare i Dirac-mekaniken, för det är kvantmekaniken, som tillåter förekomsten av diskreta övergångar i fysiska fenomen. Det kan lätt ses att övergångar mellan tillstånd med positiv och negativ energi inte bara är möjliga, utan bör också förekomma ganska ofta. Klein gav ett intressant exempel på hur en elektron med positiv energi, som går in i en region där ett snabbt föränderligt fält verkar, kan lämna denna region i ett tillstånd med negativ energi. Följaktligen visade sig det faktum att en elektron med negativ energi aldrig hade upptäckts experimentellt vara mycket farligt för Diracs teori.

För att komma runt denna svårighet kom Dirac på en mycket genialisk idé. Han noterade att det enligt Pauli-principen, som vi kommer att prata om i nästa kapitel, inte kan finnas mer än en elektron i ett tillstånd, antog han att i omvärldens normala tillstånd är alla tillstånd med negativ energi upptagna av elektroner. Det följer att tätheten av elektroner med negativ energi är densamma överallt. Dirac antog att denna enhetliga täthet inte kunde observeras. Samtidigt finns det fler elektroner än vad som behövs för att fylla alla tillstånd med negativ energi.

Detta överskott representeras av elektroner med positiv energi, vilket är vad vi kan observera i våra experiment. I undantagsfall kan en elektron med negativ energi under påverkan av en yttre kraft omvandlas till ett tillstånd med positiv energi. I det här fallet uppträder en observerad elektron omedelbart och samtidigt bildas ett hål, ett tomt utrymme, i fördelningen av elektroner med negativ energi. Dirac visade att ett sådant hål kan observeras experimentellt och bör bete sig som en partikel med en massa lika med elektronens massa och en laddning lika med den, men med motsatt tecken. Vi kommer att tänka på det som en antielektron, en positiv elektron. Detta oväntat bildade hål kan inte existera länge. Den kommer att fyllas med en elektron med positiv energi, som kommer att genomgå en spontan övergång till ett tomt tillstånd med negativ energi, åtföljd av strålning. Så, Dirac förklarade oobserverbarheten av tillstånd med negativ energi och förutspådde samtidigt möjligheten, om än sällsynt och efemär existens, av positiva elektroner.

Utan tvekan var Diracs hypotes väldigt enkel, men vid första anblicken verkade den något konstlad. Det är möjligt att ett stort antal fysiker skulle förbli något skeptiska i detta avseende om experimentet inte omedelbart bevisade förekomsten av positiva elektroner, vars karakteristiska egenskaper Dirac just hade förutspått.

År 1932 upptäckte först Andersons subtila experiment, och sedan Blackett och Occhialini, att atomernas förfall under påverkan av kosmiska strålar producerar partiklar som beter sig exakt som positiva elektroner. Även om det fortfarande var omöjligt att absolut ange att massan av de nya partiklarna var lika med elektronens massa, och deras elektriska laddning var lika och motsatt i tecken till laddningen av elektronen, gjorde efterföljande experiment denna slump mer och mer troligt. Vidare visade det sig att positiva elektroner tenderar att snabbt försvinna (förinta) när de kommer i kontakt med materia, och förintelsen åtföljs av strålning. Thibaults och Joliot-Curies experiment verkade inte lämna några tvivel i denna fråga.

De exceptionella omständigheter under vilka positiva elektroner uppträder och deras förmåga att förinta, vilket förkortar deras livslängd, är just de egenskaper som Dirac förutsåg. Således visade sig situationen vara den motsatta: existensen av lösningar till Dirac-ekvationerna med negativ energi ifrågasätter dem inte bara, utan tvärtom visar att dessa ekvationer förutspådde existensen och beskrev egenskaperna hos positiva elektroner.

Ändå måste vi erkänna att Diracs idéer om hål leder till allvarliga svårigheter när det gäller vakuumets elektromagnetiska egenskaper. Det är troligt att Diracs teori kommer att reformeras och etablera större symmetri mellan båda typerna av elektroner, med resultatet att idén om hål, tillsammans med svårigheterna förknippade med det, kommer att överges. Samtidigt råder det ingen tvekan om att den experimentella upptäckten av positiva elektroner (nu kallade positroner) representerar en ny och anmärkningsvärd bekräftelse på de idéer som ligger bakom Dirac-mekaniken. Symmetrin mellan båda typerna av elektroner, som etableras som ett resultat av en mer grundlig studie av några analytiska egenskaper hos Dirac-ekvationerna, är av stort intresse och kommer utan tvekan att spela en viktig roll i vidareutvecklingen av fysikaliska teorier.

Från boken Physical Chemistry: Lecture Notes författaren Berezovchuk A V

FÖRELÄSNING nr 1. Idealgas. Tillståndsekvation för en verklig gas 1. Element i molekylär kinetisk teori Vetenskapen känner till fyra typer av aggregattillstånd av materia: fast, flytande, gas, plasma. Övergången av ett ämne från ett tillstånd till ett annat kallas fas

Från boken The Newest Book of Facts. Volym 3 [Fysik, kemi och teknik. Historia och arkeologi. Diverse] författare Kondrashov Anatolij Pavlovich

2. Tillståndsekvation för en idealgas Studien av empiriska gaslagar (R. Boyle, J. Gay-Lussac) ledde gradvis till idén om en idealgas, eftersom det upptäcktes att trycket hos en given massa av vilken gas som helst vid en konstant temperatur är omvänt proportionell

Från boken Neutrino - den spöklika partikeln av en atom av Isaac Asimov

4. Tillståndsekvation för en verklig gas Forskning har visat att Mendeleev-Clapeyron-ekvationen inte är särskilt exakt uppfylld när man studerar olika gaser. Den holländska fysikern J. D. van der Waals var den första som förstod orsakerna till dessa avvikelser: en av dem är att

Från boken Rörelse. Värme författare Kitaygorodsky Alexander Isaakovich

Från boken "Självklart skämtar du, herr Feynman!" författare Feynman Richard Phillips

Från boken Power Supplies and Chargers av författaren

XII. Materiens tillstånd Järnånga och fast luft Är det inte en konstig kombination av ord? Detta är dock inte alls nonsens: både järnånga och fast luft finns i naturen, men inte under vanliga förhållanden Vilka förhållanden pratar vi om? Materiens tillstånd bestäms utifrån författarens bok

Hur utbyter atomer energi? I det första experimentet togs kvicksilverånga. Elektronprojektilernas energi ökade gradvis. Det visade sig att vid låga elektronenergier inträffade ingen excitation av kvicksilveratomer. Elektronerna träffade dem, men studsade av med samma

Från författarens bok

Elektronen dyker upp Medan atomära och molekylära teorier utvecklades inom kemin, visade forskning om elektrisk ledningsförmåga i vätskor och elektriska urladdningar i gaser vid lågt tryck att atomen inte alls är "odelbar" utan innehåller

Man tror ofta att det finns två antagonistiska livsenergier som ömsesidigt kan förstöra varandra. Man tror att en person vanligtvis laddas med positiv livsenergi, och när han får en laddning av negativ livsenergi blir han sjuk, han kan bli sjuk eller till och med gå bort i en annan värld helt och hållet.

Är det så?

Detta tillvägagångssätt, från en fysisk synvinkel, innehåller motsägelser. Till exempel måste en person som bär negativ livsenergi på något sätt isolera den från positiv energi, annars kommer dessa två energier att interagera med varandra och personen som bär negativ livsenergi måste lida först.

I allmänhet, om negativ och positiv livsenergi distribueras i utrymmet som omger oss, bör de ömsesidigt förstöra varandra och bilda livlösa utrymmen.

Om negativ livsenergi genereras från något, så är den av samma natur som positiv livsenergi, som genereras från samma sak, men verkar på ett sådant sätt att den får kroppen att förlora livsenergi.

Vi måste generellt sett se på denna fråga mer allmänt.

All förlust av vital energi i kroppen påverkar välbefinnandet och hälsan i allmänhet negativt. Förluster kan uppstå till följd av olika orsaker.

1. Fysisk överbelastning.
2. Stress överbelastning.
3. Mental överbelastning.
4. Sjukdomar.
5. Energivampyrism.
6. Öppen mental programmering.
7. Dold mental programmering.

I fallet med fysisk, stressig och mental överbelastning är allt klart - det här är den direkta användningen av vital energi för sitt avsedda syfte, och konsumtion leder till en minskning av reserver. Sjukdomar leder också till förlust av vital energi.

Sjukdomar kan antingen vara en konsekvens av en kombination av omständigheter (skador, infektioner och deras konsekvenser, genetisk predisposition), eller en manifestation av brist på vital energi, det vill säga en konsekvens av någon av de återstående sex punkterna eller deras kombinationer.

Vid energivampyrism dras en del av livsenergin tillbaka till förmån för energivampyren. Som ett resultat finns det mindre vital energi i människokroppen. Följaktligen försämras din hälsa och risken för sjukdomar ökar.

Metoder för öppen och dold mental programmering är mycket farliga.

Om vi ​​betraktar metoderna för öppen mental programmering, används de vanligtvis i processen för mänsklig kommunikation. Dessa är vanliga psykologiska metoder för att påverka en persons mentala sfär.

All kommunikation mellan två personer är ömsesidig mental programmering. Denna mentala programmering kan ha både positiva och negativa effekter beroende på vilka attityder människor har när de kommunicerar. Om du får beröm och uppriktigt uttryckt sympati och stöd, då är det naturligt att effekten på din mentala sfär blir positiv.

Om du blir utskälld, kritiserad, förnedrad, visat sig vara inkompetent, så introducerar detta negativa element av programmering i din mentala sfär, vilket har en destruktiv effekt på den och leder till en förlust av vital energi.

Öppen mental programmering, som utförs genom direktkontakt mellan människor, är aldrig ren, baserad enbart på verbala formler. Ord är nyckeln till det undermedvetnas resonerande interaktion.

Det talade ordet, både i talarens undermedvetna och i lyssnarens undermedvetna, framkallar liknande bilder som interagerar på den undermedvetna nivån, etablerar mental undermedveten kontakt, vilket leder till utbyte av vital energi. Ju fler och ljusare sådana bilder genereras, desto starkare kontakt på den undermedvetna nivån, desto intensivare sker energiutbytet.

Om en psykologisk attack utförs med starkt känslomässigt och verbalt uttryck, leder detta till införandet av destruktiva program i medvetandet och undermedvetandet hos offret för attacken, vilket med regelbunden exponering kan allvarligt skada psyket och leda till katastrofala energiförluster. Det enklaste exemplet på ett sådant destruktivt program är ordspråket - "om du säger till en person hundra gånger att han är en gris, så grymtar han hundratals första gången."

En liknande attack kan utföras utan direkt psykologisk kontakt. Skapandet av ett destruktivt mentalt program och dess introduktion i offrets mentala sfär utförs med rituella, hypnotiska och andra tekniker. Som ett resultat av denna implementering uppstår både allmänna förluster av vital energi och de av dess block som är ansvariga för vissa medvetandeområden eller inre organ i kroppen.

Vanligtvis kallas sådana destruktiva programblock negativ energi. Naturligtvis är ett sådant namn logiskt felaktigt. Dessa destruktiva program kan lika gärna kallas negativ programmering.

Sådan programmering är extremt farlig för den som komponerar sådana program, eftersom om han gör misstag kan han själv bli ett offer för sådan programmering. Dessa program kan projicera sin handling på programmeraren enligt principen: "gräv inte ett hål för någon annan, du kommer att falla in i det själv."